Заказать  курсовую Заказать курсовую, контрольную, диплом

Продажа косметики

Женская одежда

 

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Сервис для выполнения любых видов студенческих работ

Сервис для выполнения любых видов студенческих работ

Студенческий файлообменник Студенческий файлообменник

Закажите реферат

Закажите реферат

Биржа студенческих   работ. Контрольные, курсовые, рефераты.

Биржа студенческих
работ. Контрольные, курсовые, рефераты.
Пишем качественные диссертации, дипломные, курсовые работы, проекты, расчеты и другие студенческие работы под заказ!
Переходные процессы в цепях с одним реактивным элементом Преобразование энергии в электрической цепи Входное сопротивление пассивного четырехполюсника Переходный процесс в индуктивно связанных катушках

Расчеты электрических цепей

Для сокращения количества уравнений в расчетах токов в цепи часто используется метод контурных токов, являющийся модификацией метода Кирхгофа. При расчете токов этим методом вводят понятие контурного тока, как тока в главной ветви независимого контура.

Опыт К.З. При замкнутой накоротко вторичной обмотке на первичную обмотку подается такое пониженное напряжение Uk, чтобы ток короткого замыкания первичной обмотки равнялся номинальному. Величина этого напряжения устанавливается при плавном увеличении напряжения с нуля.

По данным опыта К.З. определяются сопротивления обмоток

Так как Uк. составляет 5-7% от номинального напряжения, то и пропорциональный ему магнитный поток и потери в стали незначительны, а поэтому ветвь намагничивания из схемы замещения удаляется и она принимает вид, представленный на рис. 4.17.2, причем ваттметр в этом режиме показывает мощность потерь в меди, т.е. Pк=Pм. Полное сопротивление трансформатора в этом режиме Zк=Uк/I1н, активное - , соответственно реактивное сопротивление , сопротивления первичной и приведенной вторичной обмоток:  и .

Рис.4.17.2. Схема замещения трансформатора

в режиме короткого замыкания

4.18. Векторная диаграмма трансформатора под нагрузкой

Будем полагать, что трансформатор работает под нагрузкой при φн>0. Используя понятие эквивалентных синусоид, построим векторную диаграмму трансформатора на комплексной плоскости (рис.4.18.).

Рис.4.18. Векторная диаграмма нагруженного трансформатора

При построении векторной диаграммы выполняются следующие соотношения:

;

;

;

;

.

Построение векторной диаграммы начинается с вектора магнитного потока (),  который располагается на комплексной плоскости произвольно. Под углом 900 в сторону отставания располагается вектор ЭДС , ток  с учетом характера нагрузки располагается под углом  с отставанием от   и под углом  с отставанием от . Сумма векторов , ,  равна ЭДС .Ток холостого хода  опережает магнитный поток на угол , ток , затем с вектором складываем падения напряжения и . Суммарный вектор равен напряжению сети .

4.19. Феррорезонансные явления

При анализе линейных цепей синусоидального тока были исследованы резонансные режимы  работы. Такие же явления имеют место и в нелинейных цепях, однако характер их существенно отличается от резонансных явлений в линейных цепях. Феррорезонанс – это резонанс в цепи, содержащей нелинейную катушку, которая соединена с конденсатором последовательно или параллельно. В линейных цепях резонансное явление могло возникнуть при изменении частоты, индуктивности или емкости. Изменение напряжения сети не могло привести к резонансу. В нелинейных цепях именно изменение входного напряжения может привести к резонансному режиму. Явление изменения знака угла сдвига фаз между основными гармониками тока и напряжения при изменении напряжения источника питания в цепи, обусловленное нелинейностью катушек индуктивности со стальным сердечником, носит название феррорезонанса. Различают феррорезонанс напряжений и токов соответственно при последовательном и параллельном соединении нелинейной катушки и линейного конденсатора. Анализ резонансных режимов будем проводить, полагая, что напряжения, токи и магнитные потоки заменены эквивалентными синусоидами.

4.20. Феррорезонанс напряжения

На рис.4.20.1 представлена схема, составленная из последовательно соединенных нелинейной катушки индуктивности и линейного конденсатора, для исследования феррорезонанса напряжений.

Рис.4.20.1. Схема с последовательным соединением нелинейной катушки и линейного конденсатора

Будем считать, что активное сопротивление катушки отлично от нуля, т.е. Rк ≠ 0,тогда напряжение катушки в векторной форме

.

Построим вольт-амперные характеристики отдельных элементов схемы рис.4.20.1. Вольт-амперная характеристика катушки повторяет кривую намагничивания железа, имеет линейный характер, а активное сопротивление катушки учтем в виде линейной зависимости (рис.4.20.2) В этой же системе координат построена зависимость , полученная выделением из общего напряжения на катушке ее реактивной составляющей.

Рис.4.20.2. Вольт-амперные характеристики элементов цепи

Все напряжения связаны между собой уравнением (4.19):

.  (4.20)

Суммируя построенные зависимости с учетом последовательного соединения элементов, получим вольт-амперную характеристику всей цепи U(I). Эта функция имеет явно выраженный провал в области, близкой к резонансу, и поэтому исследуем полученную зависимость более подробно.

Рис.4.20.3. Вольт-амперная характеристика исследуемой цепи

Выделим особые точки 1,2,3,4,5. При плавном увеличении напряжения источника от 0 до U2 происходит плавное увеличение тока в цепи до I1. При сколь угодно малом увеличении подводимого напряжения происходит скачок тока из т.2 в т.4 до тока I2. При дальнейшем увеличении напряжения рабочая точка плавно перемещается до т.5 и далее. При снижении напряжения рабочая точка перемещается до точки 3 и затем скачком - в точку 1 и далее до 0; напряжение и ток монотонно убывают. Указанное явление носит название релейного или триггерного эффекта. Участок между точками 2 и 3 называется неустойчивым и характеризуется отрицательным дифференциальным сопротивлением. Получить всю характеристику, включая и диапазон между точками 2 и 3, представляется невозможным, если цепь питается от источника напряжения, т.к. в интервале напряжений от U2 до U1 любому значению напряжения источника соответствует не одно, а несколько значений токов. Поэтому для получения вольт-амперной характеристики во всем диапазоне используют источник тока.

Для получения самой простой схемы источника тока последовательно с источником напряжения включают высокоомное сопротивление и, плавно меняя его величину, изменяют ток в цепи, и тогда каждому значению тока соответствует одно напряжение на вольтамперной характеристике. Рассмотренную схему раньше использовали при создании так называемых ферромагнитных стабилизаторов напряжения. Общая идея стабилизации была рассмотрена нами выше, и здесь мы ограничимся лишь приведением простейших схем. На рис.4.20.4 приведены принципиальные схемы феррорезонансных стабилизаторов напряжения.

 

Рис.4.20.4. Схемы стабилизаторов напряжения

Уравнения составляются по второму закону Кирхгофа для независимых контуров, т.е. получается система уравнений с меньшим числом переменных, что является преимуществом метода контурных токов. В методе контурных токов при составлении системы уравнений необходимо заменить источники токов эквивалентными источниками ЭДС.
Особенности работы нелинейных элементов в цепях синусоидального тока